研究?jī)煽巛旊娋�(xiàn)非線(xiàn)性共振響應(yīng)問(wèn)題,應(yīng)用Hamilton變分原理推導(dǎo)了兩跨輸電線(xiàn)的振動(dòng)微分方程以及對(duì)應(yīng)的邊界條件。利用Galerkin離散方法和多尺度法,得到了單模態(tài)主共振響應(yīng)。研究結(jié)果表明:幅頻響應(yīng)曲線(xiàn)表現(xiàn)出軟、硬彈簧性質(zhì),隨著外激勵(lì)幅值的增大,輸電線(xiàn)系統(tǒng)響應(yīng)由軟彈簧性質(zhì)向硬彈簧性質(zhì)轉(zhuǎn)換;系統(tǒng)阻尼減小或外激勵(lì)幅值增大時(shí),系統(tǒng)幅值個(gè)數(shù)也隨之發(fā)生變化,表現(xiàn)出多值和跳躍現(xiàn)象。

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【部分圖文】：

圖1兩跨輸電線(xiàn)系統(tǒng)結(jié)構(gòu)示意圖Fig.1Aschematicoftwo-spantransmissionlines

第2期謝獻(xiàn)忠，等：兩跨輸電線(xiàn)非線(xiàn)性主共振響應(yīng)分析751得到一些有意義的結(jié)論。2系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)微分方程兩跨輸電線(xiàn)系統(tǒng)結(jié)構(gòu)示意圖及笛卡爾坐標(biāo)系1111o-xyz2222o-xyz如圖1所示。其中11Ux,t、22Ux,t和1122Vx,t、Vx,t分別是輸電線(xiàn)上某點(diǎn)位移在12x、x和12....

圖2兩跨間受力示意圖Fig.2Aschematicofforcebetweentwospans輸電線(xiàn)沿軸線(xiàn)方向的應(yīng)變?yōu)閇16]

第2期謝獻(xiàn)忠，等：兩跨輸電線(xiàn)非線(xiàn)性主共振響應(yīng)分析751得到一些有意義的結(jié)論。2系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)微分方程兩跨輸電線(xiàn)系統(tǒng)結(jié)構(gòu)示意圖及笛卡爾坐標(biāo)系1111o-xyz2222o-xyz如圖1所示。其中11Ux,t、22Ux,t和1122Vx,t、Vx,t分別是輸電線(xiàn)上某點(diǎn)位移在12x、x和12....

圖3不同阻尼時(shí)幅頻響應(yīng)曲線(xiàn)Fig.3Theamplitudefrequencycurvesofthetransmissionlineswithdamping

第2期謝獻(xiàn)忠，等：兩跨輸電線(xiàn)非線(xiàn)性主共振響應(yīng)分析753性特征。隨著系統(tǒng)阻尼μ的減小，系統(tǒng)的幅值個(gè)數(shù)發(fā)生變化，由少增多。由于系統(tǒng)是軟非線(xiàn)性轉(zhuǎn)換成硬非線(xiàn)性，幅頻響應(yīng)曲線(xiàn)發(fā)生彎曲，從而產(chǎn)生多值和跳躍現(xiàn)象。圖4中，隨著外激勵(lì)幅值的不斷增大，系統(tǒng)的響應(yīng)幅值a1也逐漸增大。然而隨著外激勵(lì)幅值....

圖4不同外激勵(lì)幅值時(shí)幅頻響應(yīng)曲線(xiàn)Fig.4Theamplitudefrequencycurvesofthetransmissionlineswithamplitude

第2期謝獻(xiàn)忠，等：兩跨輸電線(xiàn)非線(xiàn)性主共振響應(yīng)分析753性特征。隨著系統(tǒng)阻尼μ的減小，系統(tǒng)的幅值個(gè)數(shù)發(fā)生變化，由少增多。由于系統(tǒng)是軟非線(xiàn)性轉(zhuǎn)換成硬非線(xiàn)性，幅頻響應(yīng)曲線(xiàn)發(fā)生彎曲，從而產(chǎn)生多值和跳躍現(xiàn)象。圖4中，隨著外激勵(lì)幅值的不斷增大，系統(tǒng)的響應(yīng)幅值a1也逐漸增大。然而隨著外激勵(lì)幅值....

本文編號(hào)：3997951